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    現代の量子力学の行間埋め 第4章

  1. 離散対称性, パリティすなわち空間反転

    1. 式(4.44)の導出

    2. 式(4.48)の確認

    3. 式(4.49)の確認

    4. 式(4.50)の導出

    5. 式(4.51)の導出

    6. 式(4.56)の導出

    7. p.355上部:\(\pi\ket{\alpha}=\pm\ket{\alpha}\)の導出

    8. p.355上部:\(H\ket{\alpha}=E_n\ket{\alpha}\)の導出

    9. p.355上部:調和振動子の基底状態\(\ket{0}\)が偶パリティを持つこと

    10. 式(4.75)がパリティ固有ケットではないこと

    11. 式(4.76)の確認

    12. 式(4.77a)(4.77b)がパリティ固有状態ではなく、空間反転によって入れ替わること

    13. 式(4.78)の導出
    14. 統計学実践ワークブックの行間埋め 第16章

    15. 重回帰分析

      1. 式(16.3)の右辺の導出

      2. \(\hat{\rm{Y}}=P_X \rm{Y}\)となること

      3. \(P_X^2 =P_X\)となること

      4. \(P_X^{\rm{T}} =P_X\)となること

      5. \(\rm{X^T}e=0\)となること

      6. \(\boldsymbol{1}^{\rm{T}}e=0\)となること

      7. \(\boldsymbol{1}^{\rm{T}}(\rm{Y-X}\boldsymbol{\beta})=n(\overline{y}-(1,\overline{x }^{\rm{T} })\boldsymbol{\hat{\beta}})\)となること

      8. \(\rm{X}\boldsymbol{\beta}\in\rm{Im(X)},\;\boldsymbol{1}(1,\overline{x}^{\rm{T} })\hat{\boldsymbol{\beta} }\in \rm{Im(X)}\)となること

      9. \(\displaystyle \sum_{i=1}^n (y_i-(1,x_i^{\rm{T} })\hat{\boldsymbol{\beta} })^2/(n-d-1)\left(=\frac{\|\boldsymbol{e}\|^2}{n-d-1}\right)\)が\(\sigma^2\)の不変分散となること

      10. \(E[\hat{\boldsymbol{\beta}}]=\boldsymbol{\beta}^*\)となること

      11. \(\text{Cov}[\boldsymbol{\beta}^*]=\sigma^2(\rm{X^TX})^{-1}\)であること

      12. \(\sigma^2(\rm{X^TX})^{-1}\)がクラーメル・ラオの下限を達成していること

    16. 重回帰分析の検定

      1. \(T=\frac{(R_0^2-R_1^2)/q}{R_1^2/(n-d-1)}\)の導出

      2. \(T\sim F(q,n-d-1)\)となること

      3. \(\beta_k=0\)の検定における\(T=\frac{\hat{\beta}_k^2}{\hat{\sigma}^2S^{k,k}/n}\)の導出(修正版)

      4. \(\beta_0=0\)の検定における\(T=\frac{\hat{\beta}_0^2}{\hat{\sigma}^2(1+\sum_{k,k'=1}^d\overline{x}_k\overline{x}_{k'}S^{k,k'})/n}\)の導出(修正版)

      5. \(\beta_1=\beta_2=\ldots=\beta_d=0\)の検定における、検定統計量\(T\)の導出
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